Статья № 64. Путь встречно параллельных потоков из большой массы


В этой статье покажем и сравним выборочные пути потоков гравитон от демпферного столба или ОГО с обеих полюсов большой и средней массы до плоскости экватора.

Вы читаете гипотезу

    Движение гравитонов из большой массы, осуществляется по гипотенузе воображаемого прямоугольника, где большой катет расположен в плоскости эклиптики, а малый в центре демпферного столба. Нужно уточнить, что внутри демпферного столба, гравитоны двигаются по направлению демпферного столба и перпендикулярно катету воображаемого треугольника. И только за пределами столба по гипотенузе, так же как и у средней массы, до выхода гравитонов из ОГО (ось гравитационной ориентации).

    На рисунке 1 к статье 64 направления движение гравитонов показано наклонной линией от большой массы к плоскости эклиптики.

Пожалуй, всё. Больше о потоках гравитон от большой массы, пока не будем рассказывать.
      Если вашему вниманию привлёк пилотируемый объект, показанный на этом рисунке, то он помещён в рисунок для обращения к нему в последующих статьях. Когда мы будем описывать технологию обеспечивающую выживание в галактике.
    Например, по перемещению звёзд, по задержки наступления очередного большого цикла звезды для планет в которых, находятся цивилизации, и они не успевают подготовиться переждать кратковременное исчезновение гравитации у звезды. Для колонизации звёздных систем.
  Да и вообще, помните, где то я говорил, что в космосе летать, когда вздумается и куда вздумается, возможно, но запрещено. По крайней мере, в условиях описываемой этой гипотезой. Обо всём этом, и другом мы начнём говорить по окончанию описания гипотезы теозакона сохранения материи, и сдаётся мне, что это последняя статья в описании этого теозакона. Вроде все основные моменты круговорота материи в галактики и звёздных системах описаны.
      Вернёмся к теме этой статьи. Взглянем на рисунок 1 к статье №54, для сравнения потоков гравитон от большой массы с потоками гравитонов от средней массы.

    Здесь потоки гравитон двигаются не по линейной траектории, а по логарифмической. Такой маршрут задают донорские гравитоны. Для звезды это донорские гравитоны от большой массы, а для планет звёздной системы - от звезды. Для лун (спутников) и колец планетарной системы - от планеты. Для каждого случая своя логарифмическая кривая.
    Работы в этом направлении гипотеза не проводила. Но, что знаем, то расскажем.
    Донорские гравитоны «делают» логарифмическую траекторию потоков согласно РТЭ (работ теопотенциальных энергий). То есть. Малый вес донорского гравитона постоянно бомбардирует по потоку из гравитонов. Выбивает из потока в сторону эклиптики гравитоны повышенного веса. При этом сам донорский гравитон остаётся в потоке и выравнивает свой вес с весом гравитонов потока за счёт донорских гравитонов. Выбившийся (покинувший поток) из потока гравитон ударяет по другому гравитону из нижележащего слоя потока гравитонов.
  Так как он имеет малый вес по отношению к весу нижних гравитонов потока, то он выбивает нижний гравитон и занимает его место в потоке. И так далее до плоскости эклиптики. Возникает второй поток гравитонов под большим углом, чем у потока от ОГО.
    В плоскости эклиптики гравитоны двух потоков встречаются с гравитонами из противоположных встречных потоков и останавливаются, так как у них одинаковый вес. В плоскости эклиптики происходит скопление свободных гравитонов, что обеспечивает условия благоприятного синтеза теопротонов, из которых выращивается вещество.
    Чем ближе к плоскости эклиптики продвигается гравитон, тем больше становится его скорость. Если на пути встречается теопротон или вещество, то оно под влиянием двух потоков гравитон, приобретает ускоренное движение под углом в сторону эклиптики. Если вещество находится в плоскости эклиптики, то оно под действием четырёх потоков гравитон с разных сторон плоскости эклиптики, движется к центру плоскости эклиптики. В случаи слабой интенсивности донорских гравитонов, на вещество в плоскости эклиптики, воздействует четыре потока. Сильная интенсивность донорских гравитонов поглощает первоначальные потоки от ОГО и остаются два. В постоянном увеличении скорости гравитонов при движении через слои потоков, скрыт физический смысл ускорения свободного падения, разумеется, согласно нашей гипотезы.
  Чтобы ориентироваться в пространстве потоков гравитон у средний массы, покажем приблизительный расчёт, используя формулу логарифма по основанию два. Возможно, для некоторых «+\- габарит» средних масс нужно будет использовать другое основание логарифма и введение коэффициентов. Возможно после экспериментальных работ, коэффициент в логарифм нужно будет вводить и, в зависимости от расстояния объектов по плоскости эклиптики.
Вот график. На рисунке 2 к статье №64 показан расчёт выборочного потока гравитонов с одного полюса.

    Для представления полной картины статического варианта выборочного движения донорских гравитонов, например, для какой ни будь планеты солнечной системы, взглянем на рисунок 3 к статье №64, выполненной в двухмерной системе координат Х и У (декартовой). Пусть, например, 1Х=1У=К тысяч километров.

    Строим в нашей системе координат два графика.
У(х)=log_2⁡Х.
У(х)=〖-log〗_2⁡Х .
      Согласно методике расчёта (смотри рисунок 2 к статье №64), помещаем планету в точку А с координатами: А(Х=1,У=0). Откладываем от координаты точки А(Х=1,У=0), вдоль увеличения Х, расстояние равное радиусу вращение планеты вокруг звезды в интересующее нас время годового цикла планеты. Помещаем в нашу систему координат звезду. Пусть у звезды в точки С получились координаты С(Х=8,У=0), где радиус вокруг которой вращается планета известен и равен 7К. Он заключён в отрезок прямой АС с координатами точек А(Х=1,У=0) и С(Х=8,У=0).
  Перпендикулярно оси Х или параллельно оси У проводим прямые из точки С(Х=8,У=0) до пересечения с графиками логарифмических «кривых» точкой Б(Х=8,У=3) и точкой Д(Х=8,У=-3)
  Всё мы показали в системе координат выборочное статическое состояние движения гравитонов через планету и звезду. (Статическое или мгновенное это без учёта времени движения гравитонов, планеты и вращения звезды).
Опишем его. Начнём с центра звезды, нет, начнём с плоскости эклиптики.
  И так гравитоны в звезду попадают из плоскости эклиптики. Плоскость эклиптики показана, в нашей системе координат, в виде точек абсцисс (ось координаты Х). Границей плоскости эклиптики, по гипотезе, считается самый удалённый от звезды поток гравитонов, который её пересекает. Звезда находится в центре этой круглой плоскости с координатами С(Х=8,У=0) в представленной двухмерной системе координат.
Очевидно, что с такой большой площади поступает и концентрируется большое количество гравитонов. Звезда выбрасывает лишние гравитоны из полюсов в направлении оси ординаты (координата У). То есть гравитоны двигаются по прямой из точки С(Х=8,У=0) в «верх» и «вниз» до точек Б(Х=8,У=3) и Д(Х=8,У=-3) соответственно. Они двигаются по прямой вдоль демпферного столба, и разлетаются в стороны от этой прямой, как до точек Б и Д, так и далее. Так как нас интересуют только те гравитоны, которые попадают в планету, то дальнейший их путь будет проходить по логарифмической кривой от точек Б(Х=8,У=3) до точки А(Х=1,У=0) по графику У(х)=log_2⁡Х и от точки Д(Х=8,У=-3) до точки А(Х=1,У=0) по другому графику У(х)=〖-log〗_2⁡Х.
Большая часть гравитонов, попавшая в планету, останется в ней в виде синтезируемого планетой вещества и в виде увеличившейся напряжённости гравитации планеты. Таким образом, звезда накапливает донорские гравитоны. Остальные гравитоны сольются с другими гравитонами в плоскости эклиптики, когда планета покинет эту точку в результате вращения вокруг звезды. Спустя какое то время они обратно попадут в звезду. На нашем двухмерном графике, вращение планеты будет выглядеть как возвратно поступающее движение планеты по оси абсцисс, от точек А(Х=1,У=0) до (Х=15, У=0) и обратно, каждый раз проходящий через точку С(Х=8,У=0). Если рассматривать динамику движения планеты и гравитонов, то выглядеть это будет так. В момент выхода гравитона и начала его движение по логарифмической кривой, планета не будет находится в точки А. Она будет либо к ней приближаться, либо удалятся от неё. Всё зависит от времени движения гравитона и планеты. Но они обязательно встретятся в точки А, если что ни будь не тормознёт или не изменит маршрут кого-либо. В любом случаи не этот, так другой гравитон попадёт в планету. Динамикой расчёта синхронизации движения гравитонов и объектов звёздной системы, с целью их взаимодействия, займёмся позже.
      Принимаются отзывы, пожелания, критика


Comments 0